本篇文章给大家谈谈 求心形线r=a(1+cosθ)(a>0)绕极轴旋转所围成的立体的体积~ ，以及 高等数学 心形线绕极轴转一圈的体积怎么求?求过程 对应的知识点，希望对各位有所帮助，不要忘了收藏本站喔。今天给各位分享 求心形线r=a(1+cosθ)(a>0)绕极轴旋转所围成的立体的体积~ 的知识，其中也会对 高等数学 心形线绕极轴转一圈的体积怎么求?求过程 进行解释，如果能碰巧解决你现在面临的问题，别忘了关注本站，现在开始吧！

心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π。故所求旋转体体积 V = ∫ <0, π> (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ <0, π> (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3

绕极轴旋转所称立体的体积微元：dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同）=π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=

心形线r=a(1+cosθ)绕极轴旋转一周产生立体的体积是7π^2*a^3/8。V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=θ/2

=rsinθ=a(1+cosθ)sinθ =a(sinθ+sinθcosθ)，代入：V=∫（0,2a）πy²dx =π∫（π/2，0）a²(sinθ+sinθcosθ)²a(-sinθ-2sinθcosθ)dθ =πa³∫（0，π/2）sin&

求心形线r=a(1+cosθ)(a>0)绕极轴旋转所围成的立体的体积~

V=∫π(ρsinθ)²dx={0,2π/3}∫π(ρsinθ)²d(ρcosθ)-{2π/3,π}∫π(ρsinθ)²d(ρcosθ)=π∫[a(1+cosθ)]²d[a(1+cosθ)cosθ]……{0,2π/3}+{π,2π/3,

心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π。故所求旋转体体积 V = ∫ <0, π> (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ <0, π> (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3

绕极轴旋转所称立体的体积微元：dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同）=π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=

心形线r=a(1+cosθ)绕极轴旋转一周产生立体的体积是7π^2*a^3/8。V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=θ/2

=rsinθ=a(1+cosθ)sinθ =a(sinθ+sinθcosθ)，代入：V=∫（0,2a）πy²dx =π∫（π/2，0）a²(sinθ+sinθcosθ)²a(-sinθ-2sinθcosθ)dθ =πa³∫（0，π/2）sin&

求心形线r=a(1+cosθ)(a>0)绕极轴旋转所围成的立体的体积~

显然，心形线关于极轴对称，取其上半部分图形（0<θ<π）绕极轴旋转所称立体的体积微元：dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)

解：由极坐标下曲线ρ=ρ(θ)绕极轴旋转所得的体积可以用以极点O为顶点，极径ρ为母线的圆锥体积增量来积分。以ρ=ρ(θ)为母线的圆锥的体积为V(ρ,θ)=(π/3)(ρsinθ)^2(ρcosθ)=(π/3)ρ^3(sinθ)^2

具体回答如图：直角坐标方程：x^2/3+y^2/3=a^2/3参数方程：x=a*(cost)^3，y=a*(sint)^3（t为参数）它所包围的面积为3πa^2/8。它与x轴围成的区域绕x轴旋转而成的旋转体表面积为12πa^2/5。体积为3

参数方程为x = (cost)^3，y = (sint)^3。由对称性可知，所求旋转体的体积V是第一象限内曲线和坐标轴所围成的图形绕x轴旋转一周形成旋转体体积V1的2倍。则可以得到：星形线的性质 若星形线上某一点切线为T，则

心形线r=a(1+cosθ)绕极轴旋转一周产生立体的体积是7π^2*a^3/8。V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=θ/2

心型线旋转体的体积是多少?

= 0.所以，旋转体的体积 = 关于θ的从0到π的定积分，被积函数为{a^3π[1 + 3cosθ + 3(cosθ)^2 + (cosθ)^3 ](sinθ)^2} = a^3π^2/2 + 0 + 3a^3π^2/8 + 0 = 7a^3π^2/8

2、极轴右边：r=a（1+cosθ）a＞0 r²=ar+acosθ =ar+ax 对原式进行两边积分 原式=（π/2）[ax十（2/3）（1/4a）（a²十4ax）^（3/2）]（-a/4,0）= （π/2）（a²/4十（1/6a

极轴就是θ=0的射线，或者不准确的讲就是X轴正半轴。显然，心形线关于极轴对称，取其上半部分图形（0<θ<π）绕极轴旋转所称立体的体积微元：dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rd

旋转体的体积为160π。解：对于心型线r=4(1+cosθ)，那么x=rcosθ，y=r*sinθ。根据二重积分中体积公式可知，该体积V为，V=∫∫D2πydρ（其中D为心型线围成的区域，D={(r,θ)0≤θ≤π/2，0≤r≤r(θ)

心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π。故所求旋转体体积 V = ∫ <0, π> (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ <0, π> (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3

=(16+1/32)πa³；

心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π，故所求旋转体体积 V = ∫ <0, π> (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ <0, π> (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3

求心形线P=a(1+cost)绕极轴旋转所得旋转体的体积

2、极轴右边：r=a（1+cosθ）a＞0 r²=ar+acosθ =ar+ax 对原式进行两边积分 原式=（π/2）[ax十（2/3）（1/4a）（a²十4ax）^（3/2）]（-a/4,0）= （π/2）（a²/4十（1/6a

旋转体的体积为160π。解：对于心型线r=4(1+cosθ)，那么x=rcosθ，y=r*sinθ。根据二重积分中体积公式可知，该体积V为，V=∫∫D2πydρ（其中D为心型线围成的区域，D={(r,θ)0≤θ≤π/2，0≤r≤r(θ)

解：由极坐标下曲线ρ=ρ(θ)绕极轴旋转所得的体积可以用以极点O为顶点，极径ρ为母线的圆锥体积增量来积分。以ρ=ρ(θ)为母线的圆锥的体积为V(ρ,θ)=(π/3)(ρsinθ)^2(ρcosθ)=(π/3)ρ^3(sinθ)^2

绕极轴旋转所称立体的体积微元：dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t

心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π，故所求旋转体体积 V = ∫ <0, π> (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ <0, π> (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3

高等数学 心形线绕极轴转一圈的体积怎么求?求过程

1、极轴左边：V=∫（0,2a）πy²dxx =rcosθ=a(1+cosθ)cosθ =a(cosθ+cos²θ)dx =a(-sinθ-2sinθcosθ)dθy =rsinθ=a(1+cosθ)sinθ =a(sinθ+sinθcosθ)，代入：V=∫（0,2a

解：对于心型线r=4(1+cosθ)，那么x=rcosθ，y=r*sinθ。根据二重积分中体积公式可知，该体积V为，V=∫∫D2πydρ（其中D为心型线围成的区域，D={(r,θ)0≤θ≤π/2，0≤r≤r(θ)}）=∫(0,π/2)∫(

解：由极坐标下曲线ρ=ρ(θ)绕极轴旋转所得的体积可以用以极点O为顶点，极径ρ为母线的圆锥体积增量来积分。以ρ=ρ(θ)为母线的圆锥的体积为V(ρ,θ)=(π/3)(ρsinθ)^2(ρcosθ)=(π/3)ρ^3(sinθ)^2

极轴就是θ=0的射线，或者不准确的讲就是X轴正半轴。显然，心形线关于极轴对称，取其上半部分图形（0<θ<π）绕极轴旋转所称立体的体积微元：dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rd

心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π。故所求旋转体体积 V = ∫ <0, π> (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ <0, π> (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3

心形线r=a(1+cosθ)绕极轴旋转一周产生立体的体积是7π^2*a^3/8。V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=θ/2

高等数学心形线绕极轴转一圈的求体积的过程。

心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π。 故所求旋转体体积 V = ∫ (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3 ∫ (1+cosθ)^3 d(1+cosθ) = -(π/6)a^3[(1+cosθ)^4] = (8π/3)a^3。 单位换算 1立方分米=1000立方厘米=1000000立方毫米=1升=1000毫升=0.061 立方英寸。 1立方厘米=1000立方毫米=1毫升=0.000061 立方英寸。 1 立方米=1000 立方分米=1000000立方厘米=1000000000立方毫米=0.353 立方英尺=1.3079 立方码。 1 立方英寸=0.016387 立方分米=16.387立方厘米=16387立方毫米。 1立方英尺=28.3立方分米=28300立方厘米=28300000立方毫米。 1 立方码=27 立方英尺=0.7646 立方米=164.6立方分米=164600立方厘米=164600000立方毫米。 1 立方尺 = 31.143蒲式耳(英) = 32.143 蒲式耳(美）。 1 加仑(美) =0.0037854118 立方米 =0.8326741845 加仑（英）。 以上内容参考：百度百科-体积
极轴就是θ=0的射线，或者不准确的讲就是X轴正半轴。 显然，心形线关于极轴对称，取其上半部分图形（0<θ<π） 绕极轴旋转所称立体的体积微元： dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=θ/2） =πa^3*∫[2(cost)^2]^3*(2sintcost)^2*2dt(积分限从0到π/2，下同) =64πa^3*∫(cost)^8*(sint)^2dt =64πa^3*[∫(cost)^8dt-∫(cost)^10dt] (用华里士公式) =64πa^3*(π/2)*[(7*3*5*1)/(8*6*4*2)-(9*7*5*3*1)/(10*8*6*4*2)] =32π^2*a^3*7/256 =7π^2*a^3/8 扩展资料： 在某点切线的方向不是确定的，这就使得我们无法从切线开始入手，这就需要我们来研究导数处处不为零的这一类曲线，我们称它们为正则曲线。正则曲线才是经典曲线论的主要研究对象。 处处转折的曲线一般具有无穷大的长度和零的面积，这时，曲线本身就是一个大于1小于2维的空间。 直观上，曲线可看成空间质点运动的轨迹。曲线的更严格的定义是区间α，b)到E3中的映射r:α,b)E3。 对于平面曲线，与空间曲线论基本定理相仿，它的形态由其相对曲率kr(s)所确定,故kr(s)的极值自然是令人感兴趣的。 相对曲率kr(s)的逗留点，的点称为曲线的顶点，对于凸闭曲线，即位于其上每一点的切线的一侧的曲线，成立著名的四顶点定理：平面凸闭曲线至少有四个顶点，因为椭圆只有四个顶点，所以这个结论不能再改进。
心形线 r(θ) = a(1+cosθ) 极轴之上部分 0 ≤ θ ≤ π， 故所求旋转体体积 V = ∫ (2π/3) r^3sinθ dθ = (2π/3)a^3 ∫ (1+cosθ)^3sinθ dθ = -(2π/3)a^3 ∫ (1+cosθ)^3 d(1+cosθ) = -(π/6)a^3[(1+cosθ)^4] = (8π/3)a^3 扩展资料： 极坐标方程 水平方向： ρ=a(1-cosθ) 或 ρ=a(1+cosθ) (a>0) 垂直方向： ρ=a(1-sinθ) 或 ρ=a(1+sinθ) (a>0) 直角坐标方程 心形线的平面直角坐标系方程表达式分别为 x^2+y^2+a*x=a*sqrt(x^2+y^2) 和 x^2+y^2-a*x=a*sqrt(x^2+y^2） 参数方程 x=a*(2*cos(t)-cos(2*t))y=a*(2*sin(t)-sin(2*t)) 所围面积为3/2*PI*a^2，形成的弧长为8a。 参考资料来源：百度百科-心脏线
极轴就是θ=0的射线，或者不准确的讲就是X轴正半轴。 显然，心形线关于极轴对称，取其上半部分图形（0<θ<π） 绕极轴旋转所称立体的体积微元： dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=θ/2） =πa^3*∫[2(cost)^2]^3*(2sintcost)^2*2dt(积分限从0到π/2，下同) =64πa^3*∫(cost)^8*(sint)^2dt =64πa^3*[∫(cost)^8dt-∫(cost)^10dt] (用华里士公式) =64πa^3*(π/2)*[(7*3*5*1)/(8*6*4*2)-(9*7*5*3*1)/(10*8*6*4*2)] =32π^2*a^3*7/256 =7π^2*a^3/8 扩展资料： 在某点切线的方向不是确定的，这就使得我们无法从切线开始入手，这就需要我们来研究导数处处不为零的这一类曲线，我们称它们为正则曲线。正则曲线才是经典曲线论的主要研究对象。 处处转折的曲线一般具有无穷大的长度和零的面积，这时，曲线本身就是一个大于1小于2维的空间。 直观上，曲线可看成空间质点运动的轨迹。曲线的更严格的定义是区间α，b)到E3中的映射r:α,b)E3。 对于平面曲线，与空间曲线论基本定理相仿，它的形态由其相对曲率kr(s)所确定,故kr(s)的极值自然是令人感兴趣的。 相对曲率kr(s)的逗留点，的点称为曲线的顶点，对于凸闭曲线，即位于其上每一点的切线的一侧的曲线，成立著名的四顶点定理：平面凸闭曲线至少有四个顶点，因为椭圆只有四个顶点，所以这个结论不能再改进。
θ=0，r=2a，θ=π，r=0，关于极轴对称。 1、极轴左边： V=∫（0,2a）πy²dxx =rcosθ=a(1+cosθ)cosθ =a(cosθ+cos²θ)dx =a(-sinθ-2sinθcosθ)dθy =rsinθ=a(1+cosθ)sinθ =a(sinθ+sinθcosθ)， 代入：V=∫（0,2a）πy²dx =π∫（π/2，0）a²(sinθ+sinθcosθ)²a(-sinθ-2sinθcosθ)dθ =πa³∫（0，π/2）sin³θ（1+cosθ）²（1+2cosθ）dθ =-πa³∫（0，π/2）（1-cos²θ）（1+cosθ）²（1+2cosθ）dcosθ 设t=cosθV=-πa³∫（1，0）（1-t²）（1+t）²（1+2t）dt =πa³∫（0,1）（1-t²）（1+2t+t²）（1+2t）dt =πa³∫（-1,1）（1-t²）（1+4t+5t²+2t³）dt =πa³∫（0,1）（1+4t+4t²-2t³-5t^4-2t^5）dt =πa³[t+2t²-t^4/2-t^5-t^6/3]（0,1）=πa³(1+2-1/2-1-1/3)=πa³(2-5/6)=7πa³/6 2、极轴右边： r=a（1+cosθ）a＞0 r²=ar+acosθ =ar+ax 对原式进行两边积分 原式=（π/2）[ax十（2/3）（1/4a）（a²十4ax）^（3/2）]（-a/4,0） = （π/2）（a²/4十（1/6a）（a³-0）） = （π/2）（a²/4十a²/6） =πa（2/3）（1/4a）（a²十4ax）^（3/2）（-a/4,0） =πa³/6 扩展资料 积分性质 1、线性性 积分是线性的。如果一个函数f 可积，那么它乘以一个常数后仍然可积。如果函数f和g可积，那么它们的和与差也可积。 2、保号性 如果一个函数f在某个区间上黎曼可积，并且在此区间上大于等于零。那么它在这个区间上的积分也大于等于零。如果f勒贝格可积并且几乎总是大于等于零，那么它的勒贝格积分也大于等于零。作为推论，如果两个I上的可积函数f和g相比，f（几乎）总是小于等于g，那么f的（勒贝格）积分也小于等于g的（勒贝格）积分。 如果黎曼可积的非负函数f在I上的积分等于0，那么除了有限个点以外，f = 0。如果勒贝格可积的非负函数f在I上的积分等于0，那么f几乎处处为0。如果F中元素A的测度μ （A）等于0，那么任何可积函数在A上的积分等于0。 函数的积分表示了函数在某个区域上的整体性质，改变函数某点的取值不会改变它的积分值。对于黎曼可积的函数，改变有限个点的取值，其积分不变。对于勒贝格可积的函数，某个测度为0的集合上的函数值改变，不会影响它的积分值。 如果两个函数几乎处处相同，那么它们的积分相同。如果对F中任意元素A，可积函数f在A上的积分总等于（大于等于）可积函数g在A上的积分，那么f几乎处处等于（大于等于）g。 参考资料来源：百度百科-积分公式
极轴就是θ=0的射线，或者不准确的讲就是X轴正半轴。 显然，心形线关于极轴对称，取其上半部分图形（0<θ<π） 绕极轴旋转所称立体的体积微元： dV=π*|y|^2*ds ds=rdθ y=rsinθ 所以 V=∫π(rsinθ)^2*rdθ （积分限从0到π，下同） =π*∫r^3*(sinθ)^2dθ =πa^3*∫(1+cosθ)^3*(sinθ)^2dθ （令t=θ/2） =πa^3*∫[2(cost)^2]^3*(2sintcost)^2*2dt(积分限从0到π/2，下同) =64πa^3*∫(cost)^8*(sint)^2dt =64πa^3*[∫(cost)^8dt-∫(cost)^10dt] (用华里士公式) =64πa^3*(π/2)*[(7*3*5*1)/(8*6*4*2)-(9*7*5*3*1)/(10*8*6*4*2)] =32π^2*a^3*7/256 =7π^2*a^3/8 扩展资料： 在某点切线的方向不是确定的，这就使得我们无法从切线开始入手，这就需要我们来研究导数处处不为零的这一类曲线，我们称它们为正则曲线。正则曲线才是经典曲线论的主要研究对象。 处处转折的曲线一般具有无穷大的长度和零的面积，这时，曲线本身就是一个大于1小于2维的空间。 直观上，曲线可看成空间质点运动的轨迹。曲线的更严格的定义是区间α，b)到E3中的映射r:α,b)E3。 对于平面曲线，与空间曲线论基本定理相仿，它的形态由其相对曲率kr(s)所确定,故kr(s)的极值自然是令人感兴趣的。 相对曲率kr(s)的逗留点，的点称为曲线的顶点，对于凸闭曲线，即位于其上每一点的切线的一侧的曲线，成立著名的四顶点定理：平面凸闭曲线至少有四个顶点，因为椭圆只有四个顶点，所以这个结论不能再改进。
θ=0，r=2a，θ=π，r=0，关于极轴对称。 1、极轴左边： V=∫（0,2a）πy²dxx =rcosθ=a(1+cosθ)cosθ =a(cosθ+cos²θ)dx =a(-sinθ-2sinθcosθ)dθy =rsinθ=a(1+cosθ)sinθ =a(sinθ+sinθcosθ)， 代入：V=∫（0,2a）πy²dx =π∫（π/2，0）a²(sinθ+sinθcosθ)²a(-sinθ-2sinθcosθ)dθ =πa³∫（0，π/2）sin³θ（1+cosθ）²（1+2cosθ）dθ =-πa³∫（0，π/2）（1-cos²θ）（1+cosθ）²（1+2cosθ）dcosθ 设t=cosθV=-πa³∫（1，0）（1-t²）（1+t）²（1+2t）dt =πa³∫（0,1）（1-t²）（1+2t+t²）（1+2t）dt =πa³∫（-1,1）（1-t²）（1+4t+5t²+2t³）dt =πa³∫（0,1）（1+4t+4t²-2t³-5t^4-2t^5）dt =πa³[t+2t²-t^4/2-t^5-t^6/3]（0,1）=πa³(1+2-1/2-1-1/3)=πa³(2-5/6)=7πa³/6 2、极轴右边： r=a（1+cosθ）a＞0 r²=ar+acosθ =ar+ax 对原式进行两边积分 原式=（π/2）[ax十（2/3）（1/4a）（a²十4ax）^（3/2）]（-a/4,0） = （π/2）（a²/4十（1/6a）（a³-0）） = （π/2）（a²/4十a²/6） =πa（2/3）（1/4a）（a²十4ax）^（3/2）（-a/4,0） =πa³/6 扩展资料 积分性质 1、线性性 积分是线性的。如果一个函数f 可积，那么它乘以一个常数后仍然可积。如果函数f和g可积，那么它们的和与差也可积。 2、保号性 如果一个函数f在某个区间上黎曼可积，并且在此区间上大于等于零。那么它在这个区间上的积分也大于等于零。如果f勒贝格可积并且几乎总是大于等于零，那么它的勒贝格积分也大于等于零。作为推论，如果两个I上的可积函数f和g相比，f（几乎）总是小于等于g，那么f的（勒贝格）积分也小于等于g的（勒贝格）积分。 如果黎曼可积的非负函数f在I上的积分等于0，那么除了有限个点以外，f = 0。如果勒贝格可积的非负函数f在I上的积分等于0，那么f几乎处处为0。如果F中元素A的测度μ （A）等于0，那么任何可积函数在A上的积分等于0。 函数的积分表示了函数在某个区域上的整体性质，改变函数某点的取值不会改变它的积分值。对于黎曼可积的函数，改变有限个点的取值，其积分不变。对于勒贝格可积的函数，某个测度为0的集合上的函数值改变，不会影响它的积分值。 如果两个函数几乎处处相同，那么它们的积分相同。如果对F中任意元素A，可积函数f在A上的积分总等于（大于等于）可积函数g在A上的积分，那么f几乎处处等于（大于等于）g。 参考资料来源：百度百科-积分公式
当a=2时，所求心形线绕极轴旋转一周所得旋转体的体积=98.65

关于 求心形线r=a(1+cosθ)(a>0)绕极轴旋转所围成的立体的体积~ 和 高等数学 心形线绕极轴转一圈的体积怎么求?求过程 的介绍到此就结束了，不知道你从中找到你需要的信息了吗 ？如果你还想了解更多这方面的信息，记得收藏关注本站。 求心形线r=a(1+cosθ)(a>0)绕极轴旋转所围成的立体的体积~ 的介绍就聊到这里吧，感谢你花时间阅读本站内容，更多关于 高等数学 心形线绕极轴转一圈的体积怎么求?求过程 、 求心形线r=a(1+cosθ)(a>0)绕极轴旋转所围成的立体的体积~ 的信息别忘了在本站进行查找喔。